Физика

При удалении одного из резисторов общее сопротивление цепи увеличивается. Действительно, в исходной схеме сопротивление нагрузки равнялось $\frac{R \cdot R}{R + R} = \frac{R}{2}$ а в конечной  — R. Сопротивление нагрузки возрастает, то же самое верно и для общего сопротивления цепи.
По закону Ома для силы тока в цепи имеем выражение $I= \frac{\mathcalE}{R_н + r}$ где $R_н$   — сопротивление нагрузки, r  — внутреннее сопротивление источника тока. Поскольку сопротивление нагрузки увеличивается, сила тока в цепи уменьшается.
Напряжение на источнике тока = $U= \mathcalE - Ir$ Поскольку сила тока уменьшается, напряжение увеличивается.

Ответ: 121.

При присоединении параллельно еще одного резистора общее сопротивление цепи уменьшается. Действительно, в исходной схеме сопротивление нагрузки равнялось R, а в конечной  — $\frac{R \cdot R}{R + R} = \frac{R}{2}$ Сопротивление нагрузки уменьшается, то же самое верно и для общего сопротивления цепи. По закону Ома для силы тока в цепи имеем выражение $I= \frac{\mathcalE}{R_н + r}$ где $R_н$   — сопротивление нагрузки. Поскольку сопротивление нагрузки уменьшается, сила тока в цепи увеличивается. Напряжение на источнике тока = напряжению на нагрузке: $U ( R_н ) =IR_н= $\frac{\mathcalE}{R_н + r}$ R_н$ Легко видеть, что при добавлении параллельно одного резистора напряжение уменьшается:

$U ( $\frac{R}{2}$ ) - U ( R ) = $\frac{\mathcalE \cdot R/2}{R/2 + r}$ - $\frac{\mathcalE \cdot R}{R + r}$ = - \mathcalE $\frac{Rr}{( R + r ) ( R + 2r )}$ меньше 0$

Ответ: 212.

На заряженную частицу со стороны магнитного поля действует сила Лоренца, которая сообщает ей центростремительное ускорение. Второй закон Ньютона приобретает вид: $q v B=ma_ц=m $\frac{v ^2}{R}$ = сильно qB= \frac{m v}{R}$ Отсюда следует, что при увеличении скорости движения частицы радиус траектории увеличивается. Период обращения связан со скоростью движения и радиусом траектории соотношением $T= \frac{2 \pi R}{v}$ В силу того, что $\frac{R}{v} = $\frac{m}{qB}$ =const$ при увеличении скорости период обращения не изменяется. Кинетическая энергия равна $\frac{m v ^2}{2}$ Следовательно, при увеличении скорости кинетическая энергия также увеличивается.

Ответ: 131.

На заряженную частицу со стороны магнитного поля действует сила Лоренца, которая сообщает ей центростремительное ускорение. Второй закон Ньютона приобретает вид: $q v B=ma_ц=m $\frac{v ^2}{R}$ = сильно qB= \frac{m v}{R}$ Отсюда следует, что при уменьшении скорости движения частицы радиус траектории уменьшается. Период обращения связан со скоростью движения и радиусом траектории соотношением $T= \frac{2 \pi R}{v}$ В силу того, что $\frac{R}{v} = $\frac{m}{qB}$ =const$ при уменьшении скорости период обращения не изменяется. Кинетическая энергия равна $\frac{m v ^2}{2}$ Следовательно, при уменьшении скорости кинетическая энергия также уменьшается.

Ответ: 232.

Поскольку конденсатор отключен от источника, при введении между его обкладками пластины из органического стекла заряд конденсатора никак не изменяется (А  — 3). Электроемкость плоского конденсатора прямо пропорциональна величине диэлектрической проницаемости диэлектрика, находящегося между обкладками: $C= \frac{\varepsilon _0\varepsilon S}{d}$ Следовательно, добавление пластины из оргстекла приводит к увеличению его электроемкости (Б  — 1). Наконец, напряжение на обкладках связано с зарядом конденсатора и его емкостью соотношением $U= \frac{q}{C}$ Таким образом, напряжение уменьшается (В  — 2).

Ответ: 312.

Произведение модуля вектора магнитной индукции, площади поверхности контура, \cos а угла между вектором магнитной индукции и нормалью к поверхности контура является определением магнитного потока (А  — 2). Произведение модуля заряда, скорости его движения, модуля вектора магнитной индукции, \sin а угла между вектором скорости и вектором магнитной индукции определяет величину силы Лоренца (Б  — 3).

Ответ: 23.

[рис.] Магнитное поле полосового магнита неоднородно. Вблизи концов магнита оно сильнее, по мере удаления от них поле ослабевает. Поток магнитной индукции через кольцо пропорционален величине магнитного поля. Следовательно, при введении магнита в кольцо, когда поле через него усиливается, поток магнитной индукции возрастает (А  — 1). Напротив, при выведении магнита из кольца, когда поле через него ослабевает, поток магнитной индукции уменьшается (Б  — 2). Согласно уравнению электромагнитной индукции, ЭДС индукции пропорциональна скорости изменения магнитного потока через контур. По закону Ома величина индукционного тока пропорциональна ЭДС индукции. Поскольку при увеличении скорости введения магнита в кольцо, магнитный поток через него возрастает быстрее, заключаем, что величина индукционного тока при этом увеличивается (В  — 1).

Ответ: 121.

Поскольку конденсатор отключен от источника, при изменении расстояния между пластинами заряд конденсатора никак не изменяется. Электроемкость плоского конденсатора обратно пропорциональна расстоянию между пластинами: $C= \frac{\varepsilon _0S}{d}$ Следовательно, уменьшение расстояния между обкладками конденсатора приводит к увеличению его электроемкости. Наконец, напряжение на обкладках связано с зарядом конденсатора и его емкостью соотношением $U= \frac{q}{C}$ Таким образом, напряжение уменьшается.

Ответ: 312.

Сопротивление длинного однородного проводника пропорционально его длине: $R= \frac{\rho l}{S}$ Следовательно, если удлинить его вдвое, сопротивление увеличится. Согласно закону Ома, сила тока в проводнике связана с его сопротивлением и приложенным к нему напряжением соотношением $I= \frac{U}{R}$ Таким образом, при удлинении проводника и неизменном напряжении сила тока в проводнике уменьшается. Наконец, мощность тока пропорциональна квадрату напряжения и обратно пропорциональна сопротивлению $P= \frac{U ^2}{R}$ Отсюда получаем, что мощность тока уменьшится в результате удлинения проводника.

Ответ: 212.

Закон Ампера определяет силу, с которой магнитное поле действует на проводник с током. Опыт показывает, что модуль этой силы пропорционален произведению силы тока, индукции магнитного поля, длины проводника и \sin а угла между направлениями поля и тока: $F=IB\Delta l \sin альфа$ (А  — 2). Закон Джоуля  — Ленца  — физический закон, дающий количественную оценку теплового действия электрического тока: $Q=I ^2 Rt$ (Б  — 3).

Ответ: 23.

Поскольку внутренним сопротивлением нагрузки можно пренебречь, согласно закону Ома для полной цепи, напряжение на клеммах источника совпадает с ЭДС источника: $\mathcalE =U$ Следовательно, подключение параллельно еще одного сопротивления никак не изменит напряжение на первой нагрузке. Отсюда сразу получаем, что не изменится и ток через первую нагрузку. Действительно, он равен отношению напряжения на нагрузке к ее сопротивлению, а значит, не меняется при добавлении второй нагрузки. Наконец, неизменной останется и мощность выделяющегося на первой нагрузке тепла, потому что, согласно закону Джоуля  — Ленца, она пропорциональна произведению квадрата силы тока и сопротивления.

Ответ: 333.

Первая формула описывает возникновение в контуре ЭДС при изменении магнитного потока через контур. Это составляет формулировку закона электромагнитной индукции (А  — 1). Вторая формула показывает, какова сила взаимодействия электрических зарядов. Следовательно, вторая формула представляет собой закон Кулона (Б  — 2).

Ответ: 12.

Период электрических колебаний в колебательном контуре связан с емкостью конденсатора соотношением $T=2 \pi $\sqrt{аргумента: LC}$ аргумента$ В свою очередь, емкость конденсатора пропорциональна площади его пластин: $C= \frac{\varepsilon _0S}{d}$ Следовательно, при увеличении площади пластин конденсатора период колебаний в контуре увеличится. Частота обратно пропорциональна периоду, значит, частота уменьшится. Длина волны и частота колебания связаны соотношением $\lambda \nu =c$ где c  — постоянная величина, скорость света в вакууме. Таким образом, при увеличении площади пластин длина волны увеличится.

Ответ: 323.

Согласно закону Ома для полной цепи, сила тока связана с ЭДС источника, сопротивлением источника и сопротивлением нагрузки соотношением $I= \frac{\mathcalE}{R + r}$ Следовательно, при увеличении внешнего сопротивления сила тока в цепи уменьшается. Напряжение на внешнем сопротивлении, по закон Ома, = произведению силы тока на величину сопротивления: $U_внеш ( R ) =IR= \frac{\mathcalE R}{R + r}$ Таким образом, при увеличении сопротивления нагрузки напряжение на внешнем сопротивлении возрастает. Действительно:

$U_внеш ( R + \Delta R ) - U_внеш ( R ) =\mathcalE ( $\frac{R + \Delta R}{R + \Delta R + r}$ - $\frac{R}{R + r}$ ) =\mathcalE $\frac{r\Delta R}{( R + \Delta R + r ) ( R + r )}$ больше 0при \Delta R больше 0$ $U_внеш ( R + \Delta R ) - U_внеш ( R ) =\mathcalE ( $\frac{R + \Delta R}{R + \Delta R + r}$ - $\frac{R}{R + r}$ ) =$
$=\mathcalE $\frac{r\Delta R}{( R + \Delta R + r ) ( R + r )}$ больше 0при \Delta R больше 0$ $U_внеш ( R + \Delta R ) - U_внеш ( R ) =$
$=\mathcalE ( $\frac{R + \Delta R}{R + \Delta R + r}$ - $\frac{R}{R + r}$ ) =$
$=\mathcalE $\frac{r\Delta R}{( R + \Delta R + r ) ( R + r )}$ больше 0при \Delta R больше 0$

Напряжение на внутреннем сопротивлении, напротив, уменьшается, поскольку $U_внеш ( R ) + U_внутр ( R ) =\mathcalE =const$

Ответ: 212.

Период электрических колебаний в колебательном контуре связан с емкостью конденсатора соотношением $T=2 \pi $\sqrt{аргумента: LC}$ аргумента$ В свою очередь, емкость конденсатора пропорциональна площади его пластин: $C= \frac{\varepsilon _0S}{d}$ Следовательно, при уменьшении площади пластин конденсатора период колебаний в контуре уменьшится. Частота обратно пропорциональна периоду, значит, частота увеличится. Длина волны и частота колебания связаны соотношением $\lambda \nu =c$ где c  — постоянная величина, скорость света в вакууме. Таким образом, при уменьшении площади пластин длина волны уменьшится.

Ответ: 212.